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ダウンロード
PC (※スマートフォンでは動きません) でダウンロードし、ZIPファイルを右クリックメニューから展開して、できたフォルダ内の「 VCSSL.bat(バッチファイル) 」をダブルクリックすると起動します。 Linux等では「 VCSSL.jar 」をコマンド実行してください。
» 詳しい使用方法や、エラーで展開できない際の対応方法などはこちら

凸レンズを通過する波のシミュレーション

このVCSSLプログラムは、凸レンズ形状をした高密度媒質を、波が通過する様子をシミュレーションします。 レンズ通過時に波が屈折し、焦点に集まる様子を、アニメーションで見る事ができます。

使用方法

ダウンロードと展開(解凍)

まず、PC(スマホは未対応)で上の画面の「 ダウンロード 」ボタンを押してください。 するとZIP形式で圧縮されたファイルがダウンロードされます。

Windows をご使用の方は、ここでまずZIPファイルを右クリックし、「プロパティ」を選んで開かれる画面で、 下の方にあるセキュリティ項目の「許可する」にチェックを入れて「OK」で閉じてください。 これを行わないと、ZIP展開やソフト起動時に、警告メッセージが出て展開完了/起動できない場合があります。

その後、ZIPファイルを右クリックして「すべて展開」や「ここに展開」などで展開(解凍)してください。 展開が成功すると、ZIPファイルと同じ名前のフォルダができ、その中にZIPファイルの中身が入っています。

» 展開がエラーで止まってしまう場合や、ファイル名が文字化けしてしまう場合は…

プログラムの起動

Windows をご使用の場合

上記でZIPファイルを展開したフォルダ内にある、以下のバッチファイルをダブルクリック実行してください:

VCSSL__ダブルクリックでプログラム実行.bat

もしプログラムを書き変えながら使いたい場合は、代わりに「 VCSSL_Editor__プログラム編集はこちら.bat 」を実行してください。

正常に起動できると、初回のみ、Java実行環境を入手するか等を尋ねられるので、適時答えて済ませると、プログラムが起動します。 2回目以降はすぐに起動します。

» うまく起動できずにエラーになってしまう場合は…

Linux 等をご使用の場合

ZIPファイルを展開したフォルダ内へコマンドライン端末で cd して、以下の通り入力して実行してください:

java -jar VCSSL.jar
(プログラムの内容を書き変えながら使いたい場合は、代わりに VCSSL_Editor.jar を実行)

» javaコマンドが使用できない等のエラーが表示される場合は…

起動後の操作方法

起動すると、ウィンドウ上に画面が表示され、波が凸レンズ状の高密度媒質を通過する様子がアニメーションで見られます。

画面

画面ウィンドウ上では、下記のマウス操作を行えます。

  • 左ドラッグ … 視点の回転
  • 右ドラッグ … 視点の平行移動
  • ホイールスクロール … 拡大/縮小

密度分布の変更

密度分布は、画像ファイル「 density.png 」 として描いたものを読み込むようになっています。 実際にこのシミュレーションで用いているのは以下の画像です:

密度分布画像

この通り、凸レンズ状の形状が描かれています。この画像ファイルの内容を描きかえる事により、 自由な密度分布に設定できます。 画像ファイルのピクセルごとの明るさが、その点の媒質密度に対応します。 具体的には、暗いほど密度が重く、明るいほど軽くなります。

パラメータの変更

波に関する各種パラメータは、プログラムのコードの先頭領域にまとめて記載されています。 それらの値を書き換えると、色々と条件を変えてシミュレーションを楽しめます。

シミュレーションの題材解説

このプログラムでは、凸レンズ形状の媒質を、波が通過する様子をシミュレーションしています。 ここでは、その際に生じる現象について、物理学的な観点から、簡単に考察してみましょう。

凸レンズ形状の密度分布

上でも述べましたが、このシミュレーションで用いた媒質の密度分布は、 以下のPNG形式画像ファイルとして読み込んでいます。

密度分布を設定する画像ファイル。
密度分布を設定するPNG形式画像ファイル
ピクセルごとの明度がその点の密度分布に対応します。暗い部分ほど密度が重く、明るい部分ほど軽くなります。このプログラムでは、上記のように凸レンズ形状の分布となっています。

上記の図の、ピクセルごとの明度情報が、その点の密度分布に対応します。 暗い部分ほど密度が重く、明るい部分ほど軽くなります。

上図の通り、このシミュレーションの媒質は、低密度の媒質中に、 凸レンズ形状の高密度領域が埋め込まれた密度分布となっています。

媒質密度と波の速さ

このシミュレーションにおいて重要なのは、媒質密度と、波の速さとの関係です。

波は、密度の大きい(重い)媒質中では遅く、 逆に密度の小さい(軽い)媒質中では速く伝わるという、非常に重要な性質があります。 実は波の屈折現象は、この性質に起因するものです。逆に言えば、 この性質さえ覚えておけば、レンズにおける屈折現象なども、直感的に理解する事ができます。

このあたりについては、以下のシミュレーションで分かりやすく見る事ができます。ぜひ合わせてご参照下さい。

光でも「密度」を「屈折率」に置き換えて解釈すれば同様

今回のシミュレーションでは、電磁気的な波である「 光 」では無く、 力学的な波(つまりは弾性体の振動)を扱っています。

しかし、光の場合でも、媒質密度を 屈折率 に置き換えれば、ほぼ同様の議論を行う事ができます。

光の場合は、屈折率が高いほど、遅く進みます。 つまり、よく言われる「光の速さ」は真空中のもので、ガラスの中などではそれよりも遅く進むのです。 これは、媒質密度が高いほど、力学的な波が遅く進むのと同じ対応関係です。

そのため、光学的なレンズに対しては、今回のシミュレーションにおけるレンズの高密度領域を、 単に高屈折率の領域と見なせば、同様の解釈が可能です。

シミュレーション結果

それではシミュレーションの結果を見てみましょう。

実際に、このシミュレーションを実行した様子が下図です。

シミュレーションの様子。
シミュレーションの様子
波は左から右へ進行しています。

上図において、波は左から右へまっすぐ入射しています。波が進行する向きと速さを、矢印で表したのが下図です。

波の進み方
波の進み方
矢印の太さが波の速さに対応しています。 レンズ内は高密度で、波の速さが遅いため、厚い中央部を通る波を、薄い端部を通る波が追い越し、 回り込むようにして「屈折」が生じます。

上図において、矢印の太さが波の速さ、矢印の向きが波の進行方向に対応しています。

レンズ内は密度が高いため、波の進む速さが遅くなります。 そしてレンズ中央部以外は、波の進行方向に対して境界に角度が付いているため、 先にレンズに触れた中心側の波が遅れ、外側の波はそれを追い越すように回り込み、 波の進行方向が屈折します。

さらに、レンズ中央部は厚く、端部は薄くなっているため、中央部よりも端部のほうが、 通過時に早いタイミングでレンズを脱出します。 端部の波がレンズを脱出しても、中央部の波はまだ(進むのが遅い)レンズ内に取り残されているため、 ここでも回り込むように波の屈折が生じます。

このようにして、最初はまっすぐに入射してきた波が、レンズに進入・脱出する際に屈折し、 通過後に一点に収束するような方向に進みます。 この収束点は一般に「 焦点 」と呼ばれます。

焦点の様子。
焦点の様子
レンズにまっすぐ入射した波は、通過後に「焦点」に収束するような方向に進みます。

なお、ここで「 何故、凸レンズでは一点に集中するように屈折するのか ? 」 という疑問が生じるかもしれません。

この疑問はもっともです。実は波が焦点に集中するのは自然の法則でも何でもなく、 単に凸レンズをそのような形に製造しているだけです。 そして、そのように製造する理由も、単純に「 便利だから 」です。

つまり、適当に凸形状を作っておけば、波や光は一点に集中するという訳では決してありません。 それどころか、精度良く波や光を一点に収束させる、 つまり高精度な焦点を実現するには、高度な技術と複雑な理論が必要です。

高精度な焦点を得るのは難しい


凸レンズの焦点を高精度に得るのは、数多くの課題があります。

一つは形状の問題です。光や波を一点に収束させるための理想的な形のレンズ(いわゆる非球面レンズ)を磨くには、 技術的にも高精度な加工が必要ですし、コストも高くつきます。 そのため、一般的な用途において、よく球面形状のレンズ(球面レンズ)が使われています。 しかし球面レンズでは、球面の中心線付近を通る光は良いのですが、 中心線から遠い部分を通る(つまり局率の大きなレンズで端のほうを通る)光が、 焦点からずれてしまいます。これは一般に球面収差と呼ばれます。

もう一つは、たとえレンズ形状を理想的に加工できたとしても、 波の波長(光で言えば色)によって屈折率が微妙に変わるため、焦点の位置がずれてしまう事です。 つまりは赤色と青色の光では焦点が違ってしまうのです。 これは一般に 色収差 と呼ばれます。色収差を消すのはなかなか困難で、カメラや望遠鏡のレンズなどでは、複数のレンズを複雑に組み合わせて、 色収差を打ち消すような工夫がよく行われています。

凸レンズで綺麗に焦点を持たせる難しさを実感してみたい方は、 ぜひこのプログラムをダウンロードし、密度分布の画像ファイル「 density.png 」 に凸レンズを描いてみて下さい。 適当に書いた形では、まず綺麗な焦点は得られないでしょう。実はこのプログラムで使用している 「 density.png 」も、何度も試行錯誤を繰り返した結果の形状を用いています。

さて、波の先端が焦点に収束した後、波はどう進むのでしょうか。もう少し後の時間まで見てみましょう。 すると以下の図のようになります。

もう少し後の様子
もう少し後の様子
収束して焦点を通過した波は、今度は拡散するように進みます。

このように、収束して焦点を通過した波は、今度は逆に、拡散するように進みます。

上図では、上下の境界部分での反射波などが影響して、少し見辛くなっていますので、 波の腹の部分を赤い線で強調してみましょう。

波の腹を赤い線で強調した図
波の腹を赤い線で強調した図
焦点を通過した波は、焦点を中心として放射状に拡散する事が見て取れます。

この通り、焦点に向かって収束した波は、その後拡散していく際も、焦点を中心として進む様子が見て取れます。

ここまでをまとめて図にすると、凸レンズを通過する波の進み方は、以下のようになります。

凸レンズを通過する波の進み方
凸レンズを通過する波の進み方
凸レンズに対してまっすぐ入射してきた波は、全て焦点に収束し、 その後は焦点から放射状に拡散します。

上図の通り、「凸レンズに対してまっすぐ入射してきた波は、全て焦点に収束し、 その後は焦点から放射状に拡散する」、とまとめる事ができます。 この事が、凸レンズのもっとも重要な性質です。

ところで、実際には凸レンズを通過する波は、レンズ表面で二回屈折するわけですが、 レンズ内のある面(線)で一回だけ屈折するとみなすと(上図の補助線)、扱いが簡単になります。 この面は一般に主面と呼ばれます。 そして、主面から焦点までの距離は 焦点距離 と呼ばれます。

例を挙げると、カメラのレンズは簡単に言えば凸レンズと見なす事ができますが( 実際には収差を消すため、多くのレンズが組み合わさっています )、広角レンズやマクロレンズの焦点距離は短く、望遠レンズの焦点距離は長いものとなっています。

コード解説

このプログラムのコードは、プログラミング言語VCSSLで記述されています。

実は、コード内容は以下のページのプログラムと全く同じで、 密度分布を設定する画像ファイル( density.png )が異なるだけです。 モデルやシミュレーション方法、コードなどについての詳しい解説は、以下のページをご参照下さい。

ここでは、コード全体のみを掲載しておきます。


coding UTF-8;

import Math;
import Graphics;
import Graphics3D;
import graphics3d.Graphics3DFramework;



// グリッドのX/Y分割数
const int X_N = 140;
const int Y_N = 100;



// 座標値配列で、X/Y/Z座標を表すインデックス
const int X = 0;
const int Y = 1;
const int Z = 2;


// シミュレーション終了時刻(単位はフレーム数)
const int END_TIME_COUNT = 500;

// 頂点座標を格納する配列(最右次元は0=X,1=Y,2=Z)
float vertex[ Y_N ][ X_N ][ 3 ];

// 頂点のZ方向速度
float vertexVZ[ Y_N ][ X_N ] = 0.0;

// 頂点のZ方向の力
float vertexFZ[ Y_N ][ X_N ] = 0.0;

// 頂点の質量
float mass[ Y_N ][ X_N ];

// 面密度分布の画像ファイルのパス
const string DENSITY_FILE_PATH = "density.png";

// 面密度のスケール値
const float DENSITY_SCALE = 10.0;


// 領域の辺の長さ
const float X_LENGTH = 5.0;
const float Y_LENGTH = X_LENGTH / 1.4;

// 張力(単位幅のリボン形状を引っ張った際の張力)
const float TENSION = 3.0;

// 減衰力係数
const float FRICTION = 0.0;

// パルス波の幅
const float PULSE_WIDTH = 0.07;

// パルス波の高さ
const float PULSE_HEIGHT = 0.7;

// サイン波の角速度
const float SIN_SPEED = 20.0;

// サイン波の高さ
const float SIN_HEIGHT = 0.2;

// 自由端かどうか
const bool FREE_END = true;

/**
 * 1フレームあたり、力学計算(時間発展)を行う回数です。
 *
 * 波を速くしたい場合、DTを荒くしたり、張力を上げると、
 * 精度限界を超えて運動が発散してしまう場合があります。
 * その回避策で、1フレーム内に細かいDTで繰り返し計算します。
 */
const int UPDATE_PER_FRAME = 1;

// シミュレーションの時間刻み
const float DT = 0.01;

// 格子点間距離(ポリゴンの辺の長さ)
const float DX = X_LENGTH / (X_N-1);
const float DY = Y_LENGTH / (Y_N-1);

// 波モデルを配置する座標系
int waveCoordinate;

// モデルのIDを格納する
int waveModel;

// 波のタイプ(実行時に選択)
const int WAVE_TYPE_SIN = 1; // 正弦波
const int WAVE_TYPE_PULSE = 2; // パルス波(孤立波)
int waveType = WAVE_TYPE_SIN;



/* ----------------------------------------------------------------------------------------------------
 * ここから、初期化処理に関する部分
 * (モデルの生成や初期形状設定など)
 * ---------------------------------------------------------------------------------------------------- */


/**
 * ここはフレームワークから、
 * プログラム起動後に1度だけコールされます。
 */
void onStart(int renderer){

	// 波のタイプを選択
	selectWaveType();

	// 波座標系を生成
	initializeCoordinate();

	// 波座標系を配置
	mountCoordinate(waveCoordinate, renderer);


	// 波座標系に座標軸モデルを生成して配置
	mountModel(
		newAxisModel(3.0,3.0,3.0),
		renderer, waveCoordinate
	);


	// 波モデルを生成して配置
	initializeModel();

	// 波モデルを波座標系に配置
	mountModel(waveModel, renderer, waveCoordinate);

	// 波モデルの初期形状を設定
	if(waveType == WAVE_TYPE_PULSE){
		setGaussianWave(PULSE_WIDTH, PULSE_HEIGHT);
	}else{
		setFlatWave();
	}

	// 面密度分布ファイルを読み込む
	loadDensityFile(DENSITY_FILE_PATH);
}


/**
 * 波のタイプを選択するダイアログを提示します。
 */
void selectWaveType(){
	alert("波のタイプを選択して下さい:");

	string sin = "Sin Wave - 正弦波(サイン波)";
	string pulse = "Pulse Wave - 孤立波(パルス波)";
	string options[] = {sin, pulse};

	string selected = select(options);

	if(selected == sin){
		waveType = WAVE_TYPE_SIN;
	}else if(selected == pulse){
		waveType = WAVE_TYPE_PULSE;
	}else{
		error("波のタイプが不正です:" + selected);
		exit();
	}
}


/**
 * 台座となる座標系を生成します。
 */
void initializeCoordinate(){

	// 波モデルを配置する座標系を生成
	waveCoordinate = newCoordinate();

	// 原点を 領域長/2 だけ平行移動
	moveCoordinate(
		waveCoordinate,
		-X_LENGTH/2.0, -Y_LENGTH/2.0, 0.0
	);
}


/**
 * モデルを生成します。
 */
void initializeModel(){

	// 頂点配列から、四角形グリッド形式で波のモデルを生成
	waveModel = newModel(vertex, QUADRANGLE_GRID);

	// 波モデルの色設定(赤、緑、青、α値)
	setModelColor(waveModel, 0, 0, 255, 255);

	// 裏面のカリング(描画省略)を無効化
	setModelCull(waveModel, false, false);
}


/**
 * 頂点配列をガウス波束の形状に設定します(パルス波の場合用)。
 */
void setGaussianWave(float width, float height){
	for(int i=0; i<Y_N; i++){
		for(int j=0; j<X_N; j++){

			// 頂点のX/Y座標
			float x = j * DX;
			float y = i * DY;

			// 頂点のZ座標を、左端からの距離とガウス関数で計算
			float z = height * exp( -x*x / (2*width*width) );

			// 頂点配列に座標値をセット
			vertex[i][j][X] = x;
			vertex[i][j][Y] = y;
			vertex[i][j][Z] = z;
		}
	}
}


/**
 * 頂点配列をフラットな形状に設定します(サイン波の場合用)。
 */
void setFlatWave(){
	for(int i=0; i<Y_N; i++){
		for(int j=0; j<X_N; j++){

			// 頂点のX/Y座標
			float x = j * DX;
			float y = i * DY;

			// 頂点配列に座標値をセット
			vertex[i][j][X] = x;
			vertex[i][j][Y] = y;
			vertex[i][j][Z] = 0.0;
		}
	}
}


/**
 * 密度分布が描かれた画像ファイルを読み込み、設定します。
 */
void loadDensityFile(string filePath){

	// 画像ファイルからグラフィックスデータを生成
	int graphics = newGraphics(filePath);

	// ピクセルの色成分を取得( [ Y ][ X ][ R/G/B ] )
	int pixel[][][] = getGraphicsPixel(graphics);

	// グラフィックスデータを破棄
	deleteGraphics(graphics);

	// 色配列の要素数を確認
	int width = length(pixel, 1);
	int height = length(pixel, 0);
	if(width!=X_N || height!=Y_N){
		alert("密度分布のX/Yサイズと、メッシュのX/Yサイズが一致していません。");
		exit();
	}

	// 面密度スケールを頂点質量のスケールに変換
	float massScale = DENSITY_SCALE
		* X_LENGTH * Y_LENGTH
		/ ( X_N * Y_N );

	// グローバルの頂点質量配列 mass に値を設定
	mass = getMassFromPixel(pixel, massScale);

	// 波モデルに色を塗る
	setModelColorFromPixel(waveModel, pixel);
}


/**
 * ピクセルの色配列の明るさを密度分布と見なし、
 * 頂点質量の配列に変換してを返します。
 *
 * @param pixel ピクセルの色配列( [ X ][ Y ][ R/G/B ] )
 * @param densityScale 質量のスケール値(係数)
 */
float[][] getMassFromPixel(int pixel[][][], float massScale){

	const int R = 0; // 赤色のインデックス
	const int G = 1; // 青色のインデックス
	const int B = 2; // 緑色のインデックス

	// ピクセルの明るさから頂点質量を計算、設定
	for(int i=0; i<Y_N; i++){
		for(int j=0; j<X_N; j++){

			// 2D画像内の、3D頂点位置に対応する座標
			int x2d = j;
			int y2d = Y_N-1-i; //2D画像は左上頂点なのでYを反転

			// 明るさ
			float brightness = (
				pixel[ y2d ][ x2d ][ R ] / 255.0
				+
				pixel[ y2d ][ x2d ][ G ] / 255.0
				+
				pixel[ y2d ][ x2d ][ B ] / 255.0
			) / 3.0;

			// 明るいほうが軽い、暗いほうが重い
			mass[i][j] = (1.0-brightness) * massScale;
		}
	}

	return mass;
}


/**
 * 2D画像のピクセル色配列から、
 * 格子メッシュ形式のモデルに色を塗ります。
 *
 * ピクセル色配列は頂点色と対応しますが、
 * 現状はポリゴンをベタ塗り(フラットシェーディング)するので、
 * 画像右端と下端のラインは使用されません。
 *
 * ピクセル色配列は、左上頂点である事を前提としています。
 *
 * @param model 四角形格子メッシュ形式(QUADRANGLE_GRID)のモデル
 * @param pixel 2D画像のピクセル色配列[ Y ][ X ][ R/G/B/A ]
 */
void setModelColorFromPixel(int model, int pixel[][][]){

	for(int i=0; i<Y_N-1; i++){
		for(int j=0; j<X_N-1; j++){

			// モデル内のポリゴンのインデックス
			int index = i*(X_N-1) + j;

			// 2D画像内の、ポリゴン位置に対応する座標
			int x2d = j;
			int y2d = Y_N-1-i; //2D画像は左上頂点なのでYを反転

			// ポリゴンに対応する位置にあるピクセルの色を取得
			int polygonColor[4];
			polygonColor[0] = pixel[ y2d ][ x2d ][0]; //RED
			polygonColor[1] = pixel[ y2d ][ x2d ][1]; //GREEN
			polygonColor[2] = pixel[ y2d ][ x2d ][2]; //BLUE
			polygonColor[3] = pixel[ y2d ][ x2d ][3]; //ALPHA

			// ポリゴンの色を設定
			setModelPolygonColor(model, index, polygonColor);
		}
	}
}





/* ----------------------------------------------------------------------------------------------------
 * ここから、更新処理に関する部分
 * (力学演算による形状の時間発展など)
 * ---------------------------------------------------------------------------------------------------- */


/** 時刻変数 */
int timeCount = 0;


/*
 * ここはフレームワークから、
 * ここは1秒間に数十回、繰り返しコールされます。
 */
void onUpdate(int renderer){

	// UPDATE_PER_FRAME回だけ繰り返し力学演算(時間発展)する
	for(int cycle=0; cycle<UPDATE_PER_FRAME; cycle++){

		timeCount++;
		if(timeCount == END_TIME_COUNT){
			alert("終了時刻です。より長い時間のシミュレーションを行うには、END_TIME_COUNT の値を大きく設定してください。");
		} else if(timeCount > END_TIME_COUNT){
			// 終了時刻以降は何しない。
			return;
		}

		// X / Y方向の線張力(※TENSIONは単位幅あたりの張力)
		float tensionX = TENSION * Y_LENGTH / Y_N;
		float tensionY = TENSION * X_LENGTH / X_N;

		// 波のタイプがサイン波の場合は、境界をsin関数で振動させる
		if(waveType == WAVE_TYPE_SIN){
			for(int i=0; i<Y_N; i++){
				vertex[i][0][Z] = SIN_HEIGHT * sin(timeCount * DT * SIN_SPEED);
			}
		}

		// 質点にはたらく力を計算
		if(FREE_END){
			updateForceFreeEnd(tensionX, tensionY);
		}else{
			updateForceFixedEnd(tensionX, tensionY);
		}

		// 位置と速度の計算
		for(int i=0; i<Y_N; i++){
			for(int j=0; j<X_N; j++){

				// 頂点の速度変化の計算
				vertexVZ[i][j] += vertexFZ[i][j] / mass[i][j] * DT;

				// 頂点の座標変化の計算
				vertex[i][j][Z] += vertexVZ[i][j] * DT;
			}
		}

		// モデルの頂点配列を更新
		setModelVertex(waveModel, vertex, QUADRANGLE_GRID);

	}
}


/**
 * 1個の隣接質点から受ける力を返します。引数 delta には DX または DY を指定します。
 * (高速化目的でマクロ関数にしているため、実行前にインライン展開されます)
 */
macro getForce(float zSide, float zCenter, float tension, float delta){
	return ( (zSide - zCenter) * tension / delta );
}


/**
 * 固定端の場合、質点にはたらく力を計算します。
 */
void updateForceFixedEnd(float tensionX, float tensionY){

	float force;

	// 端以外の場合のみ、質点にかかる力を計算する
	for(int i=1; i<Y_N-1; i++){
		for(int j=1; j<X_N-1; j++){

			// バネからかかる力
			force = 0.0;

			// X方向に隣接する質点とのバネからかかる力
			force += getForce(vertex[i][j+1][Z], vertex[i][j][Z], tensionX, DX);
			force += getForce(vertex[i][j-1][Z], vertex[i][j][Z], tensionX, DX);

			// Y方向に隣接する質点とのバネからかかる力
			force += getForce(vertex[i+1][j][Z], vertex[i][j][Z], tensionY, DY);
			force += getForce(vertex[i-1][j][Z], vertex[i][j][Z], tensionY, DY);

			// バネからかかる力 + 減衰力 = 質点にかかる力
			vertexFZ[i][j] = force - FRICTION * vertexVZ[i][j];
		}
	}
}


/**
 * 自由端の場合、質点にはたらく力を計算します。
 */
void updateForceFreeEnd(float tensionX, float tensionY){

	float force;

	// 質点にかかる力の計算
	for(int i=0; i<Y_N; i++){
		for(int j=0; j<X_N; j++){

			// バネからかかる力
			force = 0.0;

			// X方向に隣接する質点とのバネからかかる力
			if(j != 0){
				force += getForce(vertex[i][j-1][Z], vertex[i][j][Z], tensionX, DX);
			}
			if(j != X_N-1){
				force += getForce(vertex[i][j+1][Z], vertex[i][j][Z], tensionX, DX);
			}

			// Y方向に隣接する質点とのバネからかかる力
			if(i != 0){
				force += getForce(vertex[i-1][j][Z], vertex[i][j][Z], tensionY, DY);
			}
			if(i != Y_N-1){
				force += getForce(vertex[i+1][j][Z], vertex[i][j][Z], tensionY, DY);
			}

			// バネからかかる力 + 減衰力 = 質点にかかる力
			vertexFZ[i][j] = force - FRICTION * vertexVZ[i][j];
		}
	}
}
ConvexLens.vcssl

ライセンス

このVCSSL/Vnanoコード( 拡張子が「.vcssl」や「.vnano」のファイル )は実質的な著作権フリー(パブリックドメイン) である CC0 の状態で公開しています。 記事中にC言語/C++/Java言語などでのサンプルコードが掲載されいてる場合は、それらについても同様です。 そのままでのご利用はもちろん、改造や流用などもご自由に行ってください。

※ ただし、このコードの配布フォルダ内には、ダウンロード後すぐに実行できるように、 VCSSLの実行環境も同梱されており、そのライセンス文書は「 License 」フォルダ内に同梱されています (要約すると、商用・非商用問わず自由に使用できますが、使用の結果に対して開発元は一切の責任を負いません、といった具合の内容です)。 配布フォルダ内の各構成物の一覧やライセンスについては「 ReadMe_使用方法_必ずお読みください.txt 」をご参照ください。

※ Vnano の実行環境については、別途スクリプトエンジンのソースコードも一般公開しており、 何らかのソフトウェア内に組み込んでご利用いただく事も可能です。詳細はこちらをご参照ください。

この記事中の商標などについて

  • OracleとJavaは、Oracle Corporation 及びその子会社、関連会社の米国及びその他の国における登録商標です。文中の社名、商品名等は各社の商標または登録商標である場合があります。
  • Windows は、米国 Microsoft Corporation の米国およびその他の国における登録商標です。この記事は独立著作物であり、Microsoft Corporation と関連のある、もしくはスポンサーを受けるものではありません。
  • Linux は、Linus Torvalds 氏の米国およびその他の国における商標または登録商標です。
  • その他、文中に使用されている商標は、その商標を保持する各社の各国における商標または登録商標です。

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凹レンズを通過する波のシミュレーション

凹レンズ形状の高密度媒質を通過する、波のシミュレーションです。
凸レンズを通過する波のシミュレーション

凸レンズ形状の高密度媒質を通過する、波のシミュレーションです。
乱雑な密度分布における波のシミュレーション

密度分布が乱雑な媒質中における、波の伝播のシミュレーションです。
ローレンツアトラクタ(ファイル出力版)

4次精度ルンゲ=クッタ法により、ローレンツアトラクタを求めるプログラムです。
波の屈折のシミュレーション

密度の異なる領域を、波が屈折しながら通過するシミュレーションです。
力学アルゴリズムによる波のシミュレーション(面上の波)

媒質をバネと格子点で近似し、力学的なアルゴリズムで動かす事による、波のシミュレーションです。
手動で波を発生させるシミュレーション

スライダーをマウスで動かす事により、波を発生させるシミュレーションです。
力学アルゴリズムによる波のシミュレーション(線上の波)

媒質をバネと格子点で近似し、力学的なアルゴリズムで動かす事による、波のシミュレーションです。
二重振り子のシミュレーション

ラグランジュ方程式を用いた、二重振り子のシミュレーションです。
ローレンツアトラクタ(GUI版)

4次精度ルンゲ=クッタ法により、ローレンツアトラクタを求めるプログラムです。
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RINEARN からのお知らせ
※ VCSSL は RINEARN が開発しています。

VCSSLの最新版をリリース: 外部プログラムとの連携機能を少し強化、他
2025-05-25 - VCSSL 3.4.52をリリースしました。外部プログラム(C言語製の実行ファイル等)との連携機能を少し強化し、文字化け対策やOS判別などを可能にしました。他にも細かい機能追加があります。詳細をお知らせします。

VCSSLの最新版をリリース、Java 24上での非互換な挙動を対処
2025-04-22 - VCSSL 3.4.50をリリースしました。Java 24環境上でのネットワークドライブ関連のファイルパス解決で、従来環境とは異なる挙動が生じていたのを解消しました。詳細をお知らせします。

リニアングラフやVCSSLの最新版をリリース、目盛りの位置や内容を自由に指定可能に!
2024-11-24 - リニアングラフ3D/2Dを更新し、自由な位置に、自由な表記内容の目盛りを描けるようになりました! 併せて、Java言語やVCSSLでの、プログラム制御用APIも拡張しています。詳細をお知らせします。

Exevalator 2.2 をリリース、TypeScript 対応によりWebブラウザ上で動作可能に
2024-10-22 - オープンソースの式計算ライブラリ「Exevalator(エグゼバレータ)」の2.1をリリースしました。新たに TypeScript に対応し、Webブラウザ上での式計算にも使えるようになりました。詳細を解説します。

アシスタントAI作成の舞台裏(その2、作成編)
2024-10-12 - アシスタントAIの作成方法解説の後編です。実際にChatGPTの「GPTs」機能を用いて、アシスタントAIを作成する手順や、独自の知識をもたせたり、精度を出すためのノウハウなどを解説しています。

アシスタントAI作成の舞台裏(その1、基礎知識編)
2024-10-07 - アシスタントAI作成方法解説の前編です。今回はまず、アシスタントAIを作る前に抑えておきたい、基礎知識を延々と解説しています。そもそもLLM型AIとはどんな存在か? RAGとは何か? 等々です。

ソフトの利用をサポートしてくれるアシスタントAIを提供開始!
2024-09-20 - RINEARN製ソフトの使い方の質問応答や、一部作業のお手伝いをしてくれる、アシスタントAIを提供開始しました。ChatGPTアカウントさえあれば、誰でも無料で使用できます。使い方を解説します。

Exevalator 2.1 をリリース、新たに Visual Basic に対応
2024-07-28 - オープンソースの式計算ライブラリ「Exevalator(エグゼバレータ)」の2.1をリリースしました。今回から、新たに Visual Basic(VB.NET)でも使用できるようになりました。詳細を解説します。

関数電卓 RINPn(りんぷん)、Esc キーで計算式の一発クリアが可能に
2024-07-20 - 関数電 RINPn の Ver.1.0.2 をリリースしました。今回から、キーボードの「 Esc 」キーを押すと、入力中の計算式を一発でクリアできるようになりました。詳細を解説します。

Exevalator 2.0 をリリース、互換性に注意が必要なバグ修正が 1 件
2024-07-14 - オープンソースの式計算ライブラリ「Exevalator (エグゼバレータ)」の2.0をリリースしました。今回の更新では、互換性に注意を要する 1 件のバグ修正があります。詳細を解説します。